Ausflufs der Luft. 
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Ausflufs der Luft. 
B. Dieselbe bei t° C. Temperatur hat die 
Geschwindigkeitshöhe (1+0,003651) H 
also die Geschwindigkeit 
C= 1258,67j/l + 0,00365 • t 
C. Gas von dem specifischen Gewicht 
(zu atm. Luft = 1) von jeder be 
liebigen Dichtigkeit, aber von 0° C. 
Temperatur (s. No. 7) beim Ausflufs 
in einen absolut leeren Raum die 
Ceschwindigkeits-Höhe /f = — 25348 
Fufs, und die Geschwindigkeit 
C = 1258,67 ]/— 
y y 
D. Dasselbe bei t° C. Temp. die Ge 
schwindigkeitshöhe 
25348 L+3 00365 -* 
V 
die Geschwindigkeit 
c=1258>67 
y <f 
E. Atmosphärische Luft von der mano 
metrischen Quecksilberspannung ti, 
die in einen, mit atm. Luft von der 
Spannung h" angefüllten Raum 
strömt, hat, wenn die dichtere aus 
strömende Luft von 0° C. Tempera 
tur ist, die Geschwindigkeitshöhe 
25348 • (^r) 
und die Geschwindigkeit 
C-1258,67 J/l ~ jrr 
E. Hat die dichtere ausströmende Luft 
(ad 5) t° C. Temperatur, so ist die 
Geschwindigkeit 
C=1258,67 J/(l - y) (1+0,00365 • t) 
G. Gas statt atmosphärischer Luft giebt 
in dem Fall ad 5 die Geschwindigkeit 
C= 1258,67 J/'-i (l -¡¡Q 
in dem Fall 6 
C= 1258,67 
(1+0,00365-i 
H. Diese Geschwindigkeiten in jedem 
besondern Fall mit der Ausflufs- 
öffnung multiplicirt, geben die Luft- 
inengen in dem Sinne, wie sie in 
No. 10 erklärt worden sind. 
13. Die No. 12 gedachten Geschwindig 
keiten und Luftmengen sind wie beim 
Ausflufs tropfbarer Flüssigkeiten (s. pag. 
215, No. 3) die hypothetischen; die wirk 
lichen Geschwindigkeiten und Luftmengen 
hangen von der Beschaffenheit der Aus- 
flufsöffnungen ab, und auch bei Luft giebt 
es einen Oontractionscoefficienten « als 
aliquoten Theil von 21//7; oder hier viel 
mehr, wo die Höhe der Atmosphäre in 
Verbindung mit 2 ]/g zu einer bestimmten 
Zahl zusammengefafst ist, « als Bruch- 
theil der hypothetischen Geschwindigkeit. 
Nach d’Aubuisson’s Versuchen (s. dessen 
Hydraulik, übersetzt, §. 436, pag. 519) ist 
1) für Oeffnungen in dünnen 
Wänden « = 0,65 
2) für cylindrische Ansatzröh 
ren « = 0,93 
3) für konische Ansatzröhren 
vom Neigungswink. 6° 26’ —« = 0,938 
11°24' — « =0,947 
18° 54’ —« = 0,917 
28° 4'-« = 0,880 
53° 8'-« = 0,798 
14. Bestimmung der Zeit T, in welcher 
ein absolut leerer Raum vom Volumen 
V mit äufserer Luft von constanter Dich 
tigkeit D durch eine Einflufsöffnung « 
bis zu derselben Dichtigkeit D ausge 
füllt wird. 
Nimmt man der Einfachheit wegen vor 
läufig atmosphärische Luft von 0° C., so 
ist nach No. 12, A, bei jeder Dichtigkeit 
D die Anfangsgeschwindigkeit = 1258,67 
Fufs = C 
die Endgeschwindigkeit = Null 
und nach Verlauf der Zeit t, wo die 
Dichtigkeit der inneren Luft bereits d ist, 
die Geschwindigkeit _ _ 
oder wenn die Dichtigkeiten durch ma 
nometrische Höhen H und h ausgedrückt 
werden 
Der Raum V ist in diesem Augenblick 
mit der Luftmenge V-d ausgefüllt, in 
der folgenden, sehr kleinen Zeit A 1 mit 
der Luftmenge 
V(d + Ad), und deren Vermehrung 
= VM 
Während der sehr kleinen Zeit A t 
strömt aber hinzu die Luftmenge AL 
mithin ist 
aDc^t— FA d 
oder 
aDC 1/ 1 —A< = F • A«f 
woraus für die Grenzwerthe 
aDC ^/l-A 
Sondert man, um integriren zu können,