Reibung. 
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Reibung. 
Fig.' 337. 
Es wirkt dann entgegengesetzt der Be 
wegung also in Richtung PC eine Rei 
bung, welche dem Drucke proportional ist. 
Sei fi der Reibungscoefficient, so wird 
die Reibungsgrösse sein: 
F= /u(P-jr Q) sin-|-. 
Fände keine Reibung statt, so wäre, da 
mit Gleichgewicht stattfinden soll, P = Q 
zu setzen. Es ist also im Falle des Gleich 
gewichts (> um so viel grösser als P hier 
zu nehmen, als die Reibung beträgt, man 
bat also; P=Q-{-F zu setzen, und somit: 
F -fi (2Q + F) sin 
woraus sich ergibt: 
einen Druck auf C aus, dessen Richtung 
nach statischen Gesetzen den Winkel ACP 
halbirt. Sei Winkel DCP — «, so ge 
ben die Kräfte P und Q eine nach der 
Richtung des Druckes II genommene 
Componente, und eine senkrechte auf 
dieser Richtung. Die erstere ist 
H = (P+Q) sin 
F = 
P=Q 
2fiQ sin 
1 + ^u sin — 
• fl sin ■ 
Es ist nun klar, dass wenn zwei Kanten 
vorhanden sind, und die Nebenwinkel 
der Kantenwinkel «, sind, man erhält; 
P' = P 
1 + fl sin (l + F sin (l + fl sin ^ 
(l - P sin (l - fl sin 
- = (? 
wo V die in der zweiten Kante wirkende Kraft, P die in der ersten stattfindende 
Spannung ist. So erhält man, wenn ein Seil über n Kanten gespannt ist, «,«, ... <* n _ ( 
die entsprechenden Winkel, P und Q die an den äussersten Kanten wirkenden 
Kräfte sind: 
P=Q 
+ (l + u sin “!■) ... 
und wenn alle Kantenwinkel gleich sind: 
l+^smy 
P=Q< 
N . “ 
1 -^sm — 
Man kann den Körper mit n Kanten jetzt durch eine Curve ersetzen, für die 
man sich n Sehnen denkt, die immer so sich legen lassen, dass sie gleiche Winkel a 
bilden, und n ins Unendliche wachsen lässt. Ist dann a der Winkel den die erste 
und die letzte dieser Sehnen, d. h. die tangential an der Curve wirkenden Kräfte 
P und Q mit einander machen, so ist «= —, und da mit wachsendem n, 
n 
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