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Bezeichnet also f die Kraft, mit welcher zwei Punkte von der 
Masseneinheit in der Einheit der Entfernung sich gegenseitig anziehen, 
ferner M, m die Massen der Sonne und eines Planeten, beide als 
Punkte gedacht, dann hat man in dem Ausdrucke 
f . M . m 
r a 
das Maß für die gegenseitige Anziehung von Sonne und Planet, die 
s. g. bewegende Kraft. Mit derselben wird die Planetenmasse in 
zur Sonnenmasse M hingezogen und umgekehrt. 
Da nach den ersten Sätzen der Bewegungslehre, eine x-fache 
Masse, um in denselben Bewegungszustand (dieselbe Beschleunigung) 
versetzt zu werden wie die einfache Masse, eine x-fache bewegende Kraft 
erfordert, da ferner eine ^-fache Kraft nötig ist, um derselben Masse 
die x-fache Beschleunigung zu erteilen, da mithin die bewegende Kraft P 
proportional der bewegten Masse u und der erzeugten Acceleration p 
anzunehmen ist, so muß allgemein die Gleichung bestehen: 
P — f.i . p 
Geht die Masse fx in die Einheit über, dann erhält man: 
P, = P, d. h. 
beweg. Kraft — Beschleunigung. 
Man kann deshalb die Größe p entweder definieren als die Be 
schleunigung (Geschwindigkeitsänderung), welche in dem Bewegungs 
zustande der Masse u von der Kraft P erregt wird, oder auch als die 
Kraft, welche der Masseneinheit die Beschleunigung p einflößt. Der 
letzteren Auffassung entspricht die Bezeichnung „bewegende Kraft" für 
die Größe p. 
Wenden wir dies auf die bewegende Kraft 
p f . M . in 
r 2 
an, dann erscheint der Quotient entweder als die Beschleuni 
gung, mit welcher die Planetenmasse in zur Sonne hin getrieben wird, 
oder als die beschleunigende Kraft, welcher die Planetenmasse 
ausgesetzt ist, d. h. als die bewegende Kraft, welche ans die Massen 
einheit des Planeten wirkt, während die Beschleunigung oder be-