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Es ist aber =n die mittlere Bewegung des Planeten, also: 
<P — n 2 a 3 . ~ • 
Man darf sich nicht bestimmen lassen, hieraus schon zu schließen, 
daß auch bei beliebiger Einheit der Entfernung (etwa der mittleren 
Sonnenweite) 
ff — n 2 a 3 , 
da man damit bereits in das dritte Gesetz übergreifen würde. Die 
gefundenen Beziehungen sagen nur aus, daß innerhalb derselben 
Bahn die Kräfte allein von der Entfernung abhängt und 
dem Quadrate derselben umgekehrt proportional ist. Ob aber die 
Kraft cp auch von Bahn zu Bahn lediglich eine Funktion der Entfernung 
darstellt, geht daraus noch nicht hervor. Es ist dies streng genommen 
auch nicht der Fall, wie bereits zu Anfang dieses Buchs hervorgehoben 
wurde. In der vorstehenden Entwickelung wurde nämlich stillschweigend 
angenommen, daß die Anziehungskraft nur einseitig von der Sonne 
ausgehe, was der Wirklichkeit widerspricht. Wir dürfen demnach nur 
behaupten, der obige Ausdruck von tp stelle die Anziehungskraft der 
Sonne dar, wenn man auch die von den Planeten aus 
gehende Anziehung auf sie überträgt, wenn man also die 
von den Beobachtungen gegebene, relative Bahnellipse der Betrachtung 
zu Grunde legt, wobei stets die Sonne als ruhend, d. h. als nicht 
angezogen, behandelt wird. 
5. Gegenseitige Anziehung von Sonne und Planet. 
Ehe wir jedoch auf diesen Punkt näher eingehen können, müssen 
wir zunächst die Überzeugung gewinnen, daß die Anziehung zwischen 
Sonne und Planet stets eine gegenseitige ist. Die hauptsächlichsten 
Gründe, welche hierfür sprechen, sind folgende: 
1. Die gleichfalls elliptische Bewegung der Monde um ihre 
Planeten zwingt uns anzunehmen, daß der Planet seinen 
Mond ebenso anzieht, wie die Sonne den Planeten. Wohnt 
aber den Planeten überhaupt Anziehungskraft inne, dann wäre