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Für beide Zeiten können wir die wahren Anomalien 
<jp 2 UNd (f) 2 + Y 
berechnen. Nach der Polargleichung der Ellipse ist aber: 
£3 1 4- f cos y 2 
r 2 1 4- f cos (</>2 + v)' 
so daß auch das Verhältnis der den beiden Positionen entsprechenden 
Leitstrahlen der wahren Ellipse bekannt ist. Sind nun in Figur 38 
K 2 und Kg die Örter des Nebensterns 
in der wahren Ellipse, welche den Pro 
jektionen kg und P 3 in der scheinbaren 
Ellipse entsprechen, und bezeichnet man 
die Winkel der Leitstrahlen r 2 und r 3 mit 
ihren Projektionen (Distanzen) q 2 und q 3 
durch b 2 und b 3 , dann ist ferner 
I' 2 008 b 2 (J 2 
r 3 cos b 3 p 3 ' oder 
COS b 2 n 2 . r 3 q 2 [1 + k cos yj 
cos b 3 £>3 . r 2 (-3 [1 + f cos {(f 2 + v)] 
und mithin auch das Verhältnis von 
bestimmt. 
608 bo : cos bc 
Bedeuten nun ferner in Figur 39 
(^?K 2 K 3 die wahre sphärische Bahn, 
^5>P 2 P 3 die scheinbare sphär. Bahn, 
i die Neigung beider Bahnebenen, 
die Knotenlinie, 
w den sphär. Abstand des Neben 
sterns zur Zeit der zweiten Po 
sition von dieser Knotenlinic, 
I den sphär. Abstand der zweiten 
Position vom Knoten, 
dann entnimmt man der Figur- 
leicht die folgenden Gleichungen: 
sin (A -4- p 3 — p 2 ) tgbg 
1 ' sin X tg b 2 ' 
Fig. 39.