Full text: Elemente der Astromechanik: die Störungen der fortschreitenden und rotierenden Bewegung der Himmelskörper, Theorie der Schwere auf der Oberfläche rotierender Sphäroide (Teil 5)

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Damit erhalten wir schließlich die gestörten Polarkoordinaten: 
6 1 da i 2 q 2 
H- M cos nt + N sin nt- - - 
qa / 
(!«). 
2a 2 q ^+a(i 2 q 3 + 3)Ai 
1 + A l = Ä + m x 2" . a Q /J9 , 9 —^ sin i w 
i q 2 (i 2 q 2 — 1) 
■ 2 — sin nt H- 2 — cos nt + — 
a a a 
(H„), 
wofür man meist schreibt: 
a -f- A a = a H- y nij a^M cos i w + M cos nt + N sin nt 
Ä + A l = l -f- y m x 2 Pi 8in i w — 2^ sin nt -f- 2 --cos nt + —, 
sodaß im allgemeinen: 
2 a 9ii + q a 2 ^ 
«. = I cta 
q (t 2 q 2 — 1) 
2 a " q IT + a (i2 ^ + 3) Ai 
P' i 2 q 2 (i 2 q 2 — 1) 
Doch darf man in diesem Falle nie vergessen, daß 
8 0 = '— 3 a 2 ^’ Zu nehmen ist 
nnd nicht etwa aus dem allgemeinen Ausdrucke von Lr für 
i — o 
hervorgeht. Demnach muß, wenn die vorstehenden Gleichungsformen 
zu allgemeinen Entwickelungen benutzt werden, eintretenden Falls 
2a gv 2 ckAp _1_ 2 üAg 
q a da — S a da 
gesetzt werden, oder auch: 
2 a 2 d 5t 0 3a™
	        
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