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jTa) r l C0S(1 —L) —^
1 d 5li • / ^ ^ \
+ — 2
'2
0 . tl 2li d 2 Ai
1 d a a d a 2
0 . d Ai , d 2 Ai
ul da ' stl da da.
2 da
cos [i (X — Ä x ) + A — TT] [
cos [i (A — Al) + K — -Hi.]
Da ferner:
!? " ¿) Rl sin ^ ~ ^ = T - IT sin 1 ^
so ergiebt sich auf demselben Wege:
i-i^sinO-l^l^sinia-iy
+ ä ^is( 2i + l)ät,-a^
—
2a
da
o-oi , liAis
212li + a x -j-1 sin i
sin |i (A — Aj) + A—II |
(A-A 1 ) + a 1 -ü 1 }
(4).
(5).
Die Gleichungen (4) und (5) liefern die in Frage stehenden Aus
drücke in der verlangten Form, nämlich in ihre von den Excentrici-
täten abhängigen und unabhängigen Bestandteile zerlegt.
Durch Substitution der Gleichungen («) bis (5) in die Gleichung
(III) des vorigen Artikels ergeben sich — wenn man die von den
Excentricitäten abhängigen und die davon unabhängigen Glieder zu
sammenfaßt und bei der Ausscheidung der Glieder höherer Ordnung
beachtet, daß die Größen
AL und Ar £
sowie ihre Differentialquotienten bereits den Faktor s enthalten —
schließlich die Hauptgleichungen für die Störungen des
Leitstrahls und der Länge:
— 3n 2 Ar £ -10ßn 2 cos(A- /1) Aa-2na^~
— 2 £ a n cos (A — II)
—■ y n 2 a 3
+ fn*a 8 m 1 2
d%
2l dT
d 2 Ai
d a 2
d 2 Ai
dada x
cos [i (A — a x ) + i — n]
cos [i (l—A x ) + A x —Hl