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die mechanischen Bedingungen des Problems sind durch die Gleichungen 
(/) erschöpft. 
B. Mathematische Differentialgleichungen des Problems. 
In Fig. 15 stelle der Kreis (Radius — a) die ungestörte Bahn, 
P den ungestörten Ort, P x den gestörten Ort des Planeten m dar. 
Man hat dann: 
8IV = (a + Aa) 2 = (y 0 + Ay) 2 -f (x 0 + Ax) 2 
— (a sin 1+Ay) 2 + (a eos^-i-A x) 2 , 
woraus mit Vernachlässigung der Kleinen höherer Ordnung sich ergiebt: 
A a=sin l • A y -f- cos l • A x (I). 
Ferner erhält man aus dem kleinen Vierecke 
LPTP X , 
in welchem Seite 
PP — a • A l 
L P x = A a 
I\T = Ay 
PT =Ax, 
Jsrael-Holtzwart, Astromechanik. 6