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das vollständige Differential einer Funktion Y der Nannrkoordinaten 
x, y, z, welche das Potential der anziehenden Masse in Bezng auf 
den Punkt (x, y, z) genannt wird. 
Die linke Seite von (Yla) bildet mithin das vollständige Dif 
ferential der Kraftfunktion: 
V 4- (x 2 + y 2 ) 
Hiernach ist die Gleichung (Yla) in der Form: 
4ir dx + dy' d > T + 47“ dz + 0)8 xdx + ®’y d y = 0 • • ( VI ß) 
die allgemeine Differentialgleichung der Niveauflächen 
einer im Gleichgewicht stehenden, mit der Winkelgeschwindigkeit co 
begabten Flüssigkeit, deren Teilchen sich nach dem Newton'fchen Ge 
setze anziehen. 
Ist diese Bedingung erfüllt, so wird (vgl. IYa): 
— 0 und ck> — 6on8ta,U8. 
Die letztere Gleichung umfaßt als besonderen Fall die Gleichung 
<T» = 0, 
also den Fall, in welchem die oben als „äußerer Druck" bezeichnete 
Kraft Null ist. 
Da diese Bedingung offenbar für alle Punkte der freien Ober 
fläche einer im Gleichgewichte befindlichen Flüssigkeit statt hat, so 
gehört auch die Oberfläche einer solchen Flüssigkeit zur Schaar der 
Niveanslächen, d. h: 
Die Gleichung (VI ß) ist die Differentialgleichung der Ober 
fläche einer mit der Winkelgeschwindigkeit co rotierenden, im 
Gleichgewicht befindlichen Flüssigkeit, deren Moleküle einander 
nach dem Gravitationsgesetze anziehen. 
Nr. 16. 
Unveränderliche Ebene; Periodieität der Säknlarstörungen der 
Excentrieilät und Neigung (zu S. 140). 
Was die Säkularstörung der vier anderen Bahnelemente: der 
Länge der Knoten und Apsiden, der Excentricität und Neigung be-