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Es ist Anziehung des Masscnelements dm ans den Pol P in 
der Richtung von 1 
(1 IN 
diese letztere Richtung fallende Komponente wird hier betrachtet, da 
die zweite (im Radius p liegende) durch eine von einem symmetrisch 
gelegenen Massenelement herrührende Komponente' aufgehoben wird. 
Nun hat man: 
Inhalt des cylindrischen Rings TU — 27rp.dp.dx, also An 
ziehung dieses Rings auf den Pol P, wenn die Dichte — 1 ge 
setzt wird; 
2 rc p , d p . d x . x 
(V+x*) 3 
Hieraus folgt: 
Attraktion des Sphäroids auf den Pol I* 
2b 
y 
o 
0 
Wird zunächst in Bezug auf p integriert, so ergiebt sich: 
Attraktion des Sphäroids auf den Pol I* 
2b 
0 
Da vermöge der Ellipseugleichuug 
so geht die vorstehende Gleichung über in: 
Attraktion des Sphäroids auf den Pol 
h 3 V a 2 — b 2 
] 
4 a 2 b :t 
gemäß Artikel 10, der mathematischen Einleitung. Diese Gleichung deckt