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THÉORIE DU TOTENTIEL NEWTONIEN 
et des formules analogues pour les dérivées en y et en z. On 
conclut sans peine de ces formules les inégalités suivantes : 
et ainsi de suite. 
6. Potentiel des corps continus. — Jusqu’ici nous n’avons con 
sidéré que des points attirants discrets. Considérons maintenant 
des distributions continues de masses attirantes ; il y en a de 
trois sortes : volumes, surfaces, lignes. Nous allons étudier leur 
action sur un point M (x, y, z) portant l’unité de masse et définir 
un potentiel. Nous envisagerons d’abord le cas où le point NI est 
extérieur aux masses agissantes, c’est-à-dire tel qu’on puisse 
entourer ce point d’une surface fermée de dimensions finies ne 
contenant aucune des masses considérées. 
Fig. 2. 
1° Volumes attirants. — Soit un tel volume; appelons (fig. 2): 
dC, un élément de ce volume; 
x', y 7 , z 7 , les coordonnées de son centre de gravité ;