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SUR LA GÉNÉRALISATION d’üN THÉORÈME DE M. JELLETT, 
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et de là aussi 
ds 
— s s 
s+f* + s + g° J V(s +f 2 )(s + g 2 )... J o s +/* V(s+f 2 ) (s + g 2 )... 
ds 
, &c. (10). 
Donc enfin 
ds 
8+ f* ^(s+/ 2 ) (s+g 2 )- 
r® 
= 2 j 
J 0 
S S 
r~-pi H T 2 ' 
S+/ 2 S+g- 
a2 f~ s , 8 | ^ * | ~ g 
/ 2 U+/ 2 «+F 2 / g 2 \ s +/ 2 
r/,S‘ 
V(s+/ 2 ) (s + ^r 2 )... 
(11), 
c’est-à-dire 
b 2 
cZs 
S+/ 2 S+# 2 y V(s+/ 2 ) (s+^ 2 )... 
( F+G + ...) 
[ (12). 
F (i n — 2) . /<7- J , 
; y 
En particularisant d’une manière convenable la formule (1), on obtient, pour le cas 
de -jr H— ... >1, cette formule connue 
/ 2 2 2 
F 
/ ro- 
dxdy... 
[(a — x) 2 + (b — y) 2 ...] hn 1 
= ^fg — 
r(in-l) 
1 - 
.(13) 
+/ 2 y V(s+/ 2 )... y 
¿r 2 y 
l’équation des limites étant, comme auparavant, y 2 + + ... = lj ; 
et de là, vu la formule (12), résulte 
/y— 
F= — 
2 (w — 2) 
(i’+G...)-^(-r+e+...)-|(i'-e + . 
.(14). 
L’expression de S, en écrivant r cos a, rcos/3,... au lieu de x, y,..., remplaçant 
dxdy... par r n ~ x dr dS, et intégrant depuis r = 0 jusqu’à r — 1, se réduit à 
=fV ■■■ f(ji 
dS 
cos 2 a + g 2 cos 2 ¡3 + .. .) 2 
.(15), 
de sorte qu’au cas de n — 3 cette fonction se réduit à l’expression qu’a donnée 
M. Jellett pour la surface d’un ellipsoïde. Donc, en se rappelant que les attractions