142 Feld und Bewegung einzelner Elektronen § 18 
Wir wollen, zur Abkürzung, den Skalar 
(99) 
einführen und das über das Volumen der Elektronen erstreckte 
Integral 
(99a) V = ijdvQ 
die „Kräftefunktion“ nennen. Nach Gleichung (10) können 
wir auch schreiben: 
(99b) V = dvQ O — l j* 
Es folgt daher durch Subtraktion yon (98 c, d), gemäß (98): 
(100) 
Diese wichtige Beziehung zwischen der Lagrange- 
schen Funktion und der Kräftefunktion gilt für ein 
beliebiges elektromagnetisches Feld. 
§ 18. GleicMörmige Translation elektrischer Ladungen. 
Wir wollen die Entwickelungen dieses Paragraphen etwas 
allgemeiner halten, als es für die Theorie des translatorisch 
bewegten Elektrons unbedingt erforderlich wäre. Wir wollen 
uns ein beliebiges System elektrischer Ladungen in gleich 
förmiger translatorischer Bewegung begriffen denken. Das 
System soll bereits seit so langer Zeit in dieser Bewegung 
begriffen sein, daß in allen betrachteten Aufpunkten die frühere, 
der gleichförmigen Bewegung vorangegangene Bewegung ohne 
Einfluß geworden ist; die Bedingungen, unter denen dieses 
der Fall ist, lassen sich auf Grund der allgemeinen Sätze über 
die Fortpflanzung der elektromagnetischen Störun gen (§ 8) 
ohne Schwierigkeit angeben. Diese Sätze führen ebenso wie 
in dem speziellen Falle der Punktladung (§ 12) auch in dem 
jetzt vorliegenden allgemeinen Falle zur Lösung der gestellten 
Aufgabe; es wäre nicht schwer, die Bestimmung der elektro 
magnetischen Potentiale auf Grund der Formeln (50) und (50 a)