Magnetonen 
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§ 25 
Das Verschwinden der Gesamtladung (135) und der 
Gesamtpolarisation (135a) kennzeichnen das System 
als Magneton. Durch Differentiation von (135a) folgt: 
n n n n 
(135 b) ^e y \i y = 12 e y t + e y i] y + e y \ x = 0. 
y = l y = 1 z = l /. = 1 
Da die Momente ersten Grades der Ladungen verschwinden, 
so werden für das Feld hauptsächlich die Momente zweiten 
Grades in bezug auf 0 in Frage kommen: 
n n n 
(135c) r ä =^c„r ( ;, P,-^ e,g; 
y. - 1 y = 1 y = 1 
n n n 
(135d) D^y'e.n.t,, A = 
y y jj _ j Z = 1 
Die letzten drei Größen entsprechen den „Trägkeitsprodukten“ 
eines Systems träger Massen, während den „Trägheitsmomen 
ten“ in bezug auf die Koordinatenachsen die folgenden Größen 
entsprechen: 
(135e) ft = P 2 +P 3 , Q-P.+ Pi, ft-P^P,. 
Die Größen Q und I) kann man passend als „Trägheitsmo 
mente und Trägheitsprodukte der Ladungen“ bezeichnen. 
Wir verstehen ferner (Abb. 5) unter 
(136) r = x\ + y\ + st 
den vom festen Bezugspunkt 0 nach dem willkürlichen Auf 
punkt P gezogenen Fahrstrahl, unter 
(136a) x y = x y i + y x \ + s x t 
den von der Punktladung Q y nach P gezogenen Fahrstrahl. 
Dieser letztere Vektor ist dann 
(136 b) x y = r — 
und sein Betrag 
(136c) r y =Y(x — % x y+(y — Vyf+i 2 — £?• 
Die elektromagnetischen Potentiale des Magnetons ergeben 
sich durch Summation der Potentiale der einzelnen Punkt