§ 9 Elektrischer Dipol 59 
behandelt werden soll. Wie dort gezeigt werden wird, sind es 
die negativen Elektronen, die durch ihre Bewegung die Emis 
sion des Lichtes hervorrufen. 
Wir wollen ein System betrachten, welches aus einer posi 
tiven Ladung -j-e und einem negativen Elektron, von der Ladung 
(— e), besteht. Sind die Abmessungen der beiden Ladungen klein 
gegen ihren Abstand, so bilden sie einen elektrischen Dipol; 
unter dem Moment des Dipols versteht man, entsprechend 
dem Moment einer Doppel quelle, den von der negativen Lad ung 
zur positiven gezogenen Fahrstrahl 8, multipliziert mit der po 
sitiven Ladung e: 
Bewegt sich nun die negative Ladung, während die posi 
tive in Ruhe bleibt, so ist der von der festen Ladung -f- e zur 
beweglichen —e gezogene Fahrstrahl — § von der Zeit abhängig; 
seine zeitliche Ableitung gibt die Geschwindigkeit des negativen 
Elektrons an; demnach gilt 
(52a) % — 
Wir wollen nun den Hertzschen Yektor des elektrischen 
Dipoles aus den Formeln des vorigen Paragraphen ab leiten, 
und zwar unter den folgenden einschränkenden Annahmen: Der 
Abstand der Ladungen soll zwar, wie erwähnt, groß gegen deren 
Abmessungen sein, so daß sie als Punktladungen betrachtet 
werden können; er soll hingegen klein gegen den Abstand vom 
Aufpunkte sein. Die Ersetzung des Elektrons durch eine Punkt 
ladung ist natürlich nur dann gestattet, wenn Rotationen nicht 
in Frage kommen, sondern das Elektron sich als Ganzes trans 
latorisch bewegt. Übrigens werden wir in §11 die Bedingungen 
für die Zulässigkeit dieser Ersetzung genauer präzisieren. Die 
Geschwindigkeit des Elektrons soll ferner klein gegen die 
Lichtgeschwindigkeit sein. 
Aus den Gl. (10) und (47) erhalten wir den Vektor q, welcher 
in den Ausdruck (51 d) des Hertzschen Vektors eingeht: