62 Feld und Bewegung einzelner Elektronen § 9 
magnetische Vektor der entsandten Wellen, der die Polarisations 
ebene des Lichtes bestimmt. Der Beobachter wird demnach ge 
radlinig polarisiertes Licht wahrnehmen, wenn die Projektion 
der Elektronenbewegung auf die zur Blickrichtung senkrechte 
Ebene eine geradlinige Schwingung ist, und zwar wird die 
Schwingungsrichtung in jener Ebene senkrecht auf der Polari 
sationsebene des entsandten Lichtes sein. Jst hingegen die Pro 
jektion der Bewegung des Elektrons auf jene Ebene eine Kreis 
schwingung, so wird der Beobachter zirkular polarisiertes Licht 
wahrnehmen, und zwar rechts- oder linkszirkulares, je nach 
dem die Kreisschwingung rechts herum oder links herum (im 
Sinne des Uhrzeigers oder im entgegengesetzten) um die Blick 
richtung stattfindet; denn bei einer Kreisbewegung rotieren Fahr 
strahl, Geschwindigkeits- und Beschleunigungsvektor in dem 
gleichen Sinne. 
Nach (54) weist £> senkrecht zum Fahrstrahl r; da ferner, 
nach (54 a) 
(54c) (* = l [£r], 
so bilden (S, und r ein System von drei aufeinander senk 
rechten Vektoren, und zwar folgen sie aufeinander wie die 
Achsen eines rechtshändigen Koordinatensystems. Es liegt mit 
hin (£; in der Wellenebene senkrecht zu also parallel der Pro 
jektion des Vektors p (d. h. des Beschleunigungsvektors) auf 
die zur Blickrichtung senkrechte Ebene. Der Betrag von (£: 
ist demjenigen von § gleich. Es liegen demnach hier in der 
Wellenzone dieselben Verhältnisse vor wie bei ebenen elektro 
magnetischen Wellen (vgl. Bd. I, § 68). Nur ändern sich bei 
ebenen Wellen die Amplituden während der Fortpflanzung 
nicht, während hier, bei den Kugelwellen, die Amplituden der 
Feldstärken mit der reziproken Entfernung vom Zentrum ab 
nehmen. 
Der Strahlvektor <S ist nach Gleichung (13) durch das äußere 
Produkt von © und § gegeben. Er weist also parallel dem 
Fahrstrahl r, was der Beobachtung entspricht. Da (£,§,© ein 
System wechselseitig aufeinander senkrechter Richtungen bilden