§ 14 Theorie des bewegten leuchtenden Punktes 93 
weist parallel dem von der Punktladung E' aus ge 
zogenen Fahrstrahl. 
Es liegen demnach hier durchaus dieselben Yerhältnisse vor 
wie in der Wellenzone eines ruhenden Dipols (vgl. § 9). Die 
jetzt erhaltenen Formeln müssen natürlich bei langsamer Be 
wegung des Elektrons in die damals aufgestellten Formeln 
übergehen. Das trifft in der Tat zu; denn nehmen wir | ü | klein 
gegen c an und setzen demgemäß = 1, so ergibt (74) den 
selben Ausdruck von (£, welcher dort aus (54 a, b) folgte; nur 
das Vorzeichen ist verschieden, weil wir dort die Ladung gleich 
— e, hier gleich e gesetzt haben, ohne das Vorzeichen von e zu 
berücksichtigen. Die nunmehr gewonnenen allgemeinen Formeln 
für die Feldstärken der entsandten Wellen unterliegen nicht 
den Einschränkungen, unter denen wir das Problem der Licht 
strahlung behandelten; sie bestimmen die Wellenstrahlung, 
die von einem beschleunigten Elektron ausgesandt 
wird, auch dann, wenn die Geschwindigkeit des Elek 
trons von der Ordnung der Lichtgeschwindigkeit wird. 
Nur die Überlichtgeschwindigkeit, die unmittelbare Nachbar 
schaft der Lichtgeschwindigkeit, sowie der Fall einer außer 
ordentlich raschen, stoßartigen Geschwindigkeitsänderung, sind 
durch die Bedingung (63b), die allen unseren Entwickelungen 
zugrunde liegt, ausgeschlossen. In den beiden nächsten Para 
graphen werden wir aus diesen Ergebnissen weitere Folgerungen 
ziehen. Wir werden die gesamte Energie und Bewegungsgröße 
berechnen, die von einer rasch bewegten Punktladung ausge 
strahlt wird, und werden alsdann die Rückwirkung der Strah 
lung auf die bewegte Ladung, in allgemeinerer Weise als im 
§ 9, bestimmen. 
§ 14. Theorie des bewegten leuchtenden Punktes. 
Strahlung des gebremsten Elektrons. 
Die Kenntnis der Energie und der Bewegungsgröße, die 
ein beliebig rasch bewegtes Elektron hei einer Geschwindigkeits 
änderung ausstrahlt, ist, entsprechend der Mannigfaltigkeit der