Die Schwere der Energie 
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§ 51 
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Feldgleichungen vom Typus der elektromagnetischen mitein 
ander verknüpt wären. Die Fortpflanzung der Schwerkraft würde 
dann in transversalen Wellen vor sich gehen. Doch führt diese 
Theorie, wie bereits Maxwell bemerkt hat, schon in der Statik 
des Gravitationsfeldes zu Schwierigkeiten. Es wird nämlich, in 
Folge des verschiedenen Vorzeichens der Kräfte — Massenan 
ziehung gegenüber der Abstoßung gleichnamiger Ladungen — 
die Energiedichte des Schwerefeldes negativ, wenn man die 
Energieverteilung der Maxwellschen Theorie entsprechend vor 
nimmt; daraus folgt eine Instabilität des Gleichgewichtes. 
Diese der elektrostatischen nachgebildete Energieverteilung 
entspricht nun keineswegs den oben vorgetragenen Anschau 
ungen. Denn nach (275 b) bzw. (277 b) steckt ein Teil der Gravita 
tionsenergie in der Materie; dieser Teil nimmt ab, wenn die 
Massen einander genähert werden. Man kann es darum so ein 
richten, daß der auf das Feld entfallende Teil der Energie stets 
positiv ist. Dies geschieht in dem vom Verfasser angegebenen 
Ausdrücken für Energiedichte, Energiestrom, Impulsdichte und 
Spannungen im Schwerefeld. Diese bilden ein symmetrisches 
Schema von zehn Größen, welches dem Satze vom Impulse des 
Energiestromes genügt. Doch sind es nicht, wie in dem elektro 
magnetischen Schema, sechs Vektorkomponenten, welche jene 
zehn Größen bestimmen, sondern die vier Ableitungen des 
Gravitationspotentiales nach den Koordinaten und der Zeit. 
Die Fortpflanzung der Schwerkraft im Vakuum geschieht 
mit Lichtgeschwindigkeit, und zwar in longitudinalen 
Wellen. 
Man kann diese allgemeinen Ansätze sowohl mit dem Postu 
late der Schwere der Energie, wie mit demjenigen der Konstanz 
der Lichtgeschwindigkeit in Einklang bringen. Im ersteren Falle 
sind die Quellen des Feldes in die Energiedichte der Materie zu 
verlegen, und die Gleichungen des Schwerefeldes haben dann 
nicht die Lorentzsche Gruppe. Im zweiten Falle sind die Glei 
chungen invariant gegenüber der Gruppe Lorentzscher Trans 
formationen, doch ist die Masse eines anziehenden Körpers, eben 
so wie diejenige eines angezogenen, seiner Lagrangeschen Funktion