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Die Wellenstrahlung einer bewegten Punktladung 
Zweites Kapitel. 
Die Wellenstralilung einer bewegten Pnnktladnng. 
§ 9. Elektromagnetisches Modell einer Lichtquelle. 
Die Entwickelungen des letzten Paragraphen haben uns ge 
zeigt, daß sich im leeren Raume die elektromagnetischen WeUen 
zwar fortpflanzen, daß sie aber dort nicht entstehen können. 
Die QueUen der elektromagnetischen Störungen liegen in der 
bewegten Elektrizität. Da wir nun das Licht als elektromagne 
tische Wellenstrahlung zu betrachten gelernt haben, so werden 
wir zu dem Schlüsse geführt, daß im Innern der lichtemittie 
renden Atome die Elektrizität in Bewegung begriffen ist. Das 
einfachste denkbare elektromagnetische Modell einer Lichtquelle 
erhalten wir, wenn wir ein einziges Elektron um seine Gleich 
gewichtslage schwingend annehmen. 
Daß dieses Modell in manchen Fällen der Wirklichkeit ent 
spricht, zeigt der Zeeman-Effekt, der im nächsten Paragraphen 
behandelt werden soll. Wie dort gezeigt werden wird, sind es 
die negativen Elektronen, die durch ihre Bewegung die Emis 
sion des Lichtes hervorrufen. 
Wir wollen ein System betrachten, welches aus einer posi 
tiven Ladung -f- e und einem negativen Elektron, von der Ladung 
(— e), besteht. Sind die Abmessungen der beiden Ladungen klein 
gegen ihren Abstand, so bilden sie einen elektrischen Dipol; 
unter dem Moment p des Dipols versteht man, entsprechend 
dem Moment einer Doppelquelle, den von der negativen Ladung 
zur positiven gezogenen Fahrstrahl §, multipliziert mit der po 
sitiven Ladung e: 
(52) p = e-§. 
Bewegt sich nun die negative Ladung, während die posi 
tive in Ruhe bleibt, so ist der von der festen Ladung + e zur 
beweglichen — e gezogene Fahrstrahl — § von derZeit abhängig;