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Erste Abtheilung. Fünftes Capitel. 
Mathematische Darstellung der Lichtbewegung. 
Die einzelnen Thatsachen, welche wir in den vorhergehenden 
Abschnitten aufgeführt haben, engen schon den Kreis der mögli 
chen Vorstellungen von den Lichtoscillationen sehr ein, insbeson 
dere bei dem geradlinig polarisirten Lichte. Wir 
wollen, um es mit bestimmten Vorstellungen zu 
thun zu haben, annehmen, wir hätten parallele 
Sonnenstrahlen durch einen •Ivalkspath - Krystal 1 
in eine horizontale Ebene, d. h. so polarisirt, dass 
die Polarisations-Ebene horizontal zu liegen kommt. 
Wir färben das Licht obendrein homogen, indem 
wir es durch ein dunkelrothes Glas durchgehen 
lassen, das nur für den mittleren rothen Theil 
des Spectrums durchsichtig ist. Es sei $ S, Fig. 
38 und 39, ein Strahl dieses Lichtes, d. i. die Ver 
bindungslinie einer Reihe von Aethertheilchen, wel 
che in dem Zustande der Ruhe mit der Richtung des 
Strahlenbündels gleichläuft oder auf den ebenen 
Wellen des Lichtes senkrecht steht. Ein jeder Strahl 
des Bündels zeigt dann in jedem Momente dieselbe 
Beschaffenheit, wie der Strahl SS; Avir brauchen 
daher nur den letzteren noch genauer zu betrach 
ten. Es sei zu einer bestimmten Zeit % ein 
Theilchen, welches eben eine neue Oscillation be 
ginnen will; dann ist dasselbe auch mit den Theil 
chen a 2 , a 3 . . . und a' 2 , «' 3 . . . der Fall, Avenn 
a 1 a 2 , a 2 a 3 ... a x a 2 , a' 2 a' 3 . . . der Wellenlänge 
des fraglichen Lichtes in der Luft gleichkommen, 
Avenn man also hat: % a 2 — a 2 a 3 — ... -= o 3 a\ 
= a' 2 a' 3 = ... =■ 0,000620 mm . Wir Avollen diese 
Länge mit Ä bezeichnen. Von a' bis a 2 folgen 
sich der Reihe nach dieselben Oscillations-Zustände 
und in gleicher Weise, Avie von a 2 bis a 3 etc., 
oder von a‘ 2 bis % etc. Die Intensität des Strah- 
.fcp 
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