Interferenz des geradlinig polarisirlen Lichtes. 
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2 7t , , . 
y — a sm. — (vt — x -j- cp), 
A 
wo (p den aus 1) und 2) sich ergebenden Winkel bedeutet, und 
wo man für a, denselben Gleichungen zufolge, hat: 
U 2 ^ —|— 2 Cl x CL 2 COS. (A. 
a 
Wir ersehen hieraus, dass sich die Strahlen S x und S 2 zu 
einem neuen Strahle zusammensetzen, dessen Wellenlänge der 
Wellenlänge jener gleichkommt, dessen Intensität aber und des 
sen Phase im Allgemeinen von den entsprechenden Grössen der 
eomponirenden Strahlen abweichen. Auf die Betrachtung der In 
tensität wollen wir uns hier beschränken; sie erreicht mit der sie 
2 7t 
bedingenden Grösse a ein Maximum, wenn cos. (A x — A 2 ) — 
A 
der positiven Einheit gleich wird, d. h., wenn der Phasenunter 
schied A x — A 2 ein Vielfaches von k, oder ein gerades Vielfache 
k 
von — ist, oder, was dasselbe besagt, wenn der eine Strahl dem 
XXX 
andern um 0 . -, 2 . —, 4 . — etc. vorangeeilt ist. Indem der 
Phasenunterschied von einem solchen Vielfachen, das wir durch 
k 
2 n —r bezeichnen wollen, zunimmt, wird a, und somit die Inten- 
sität des resultirenden Strahles stets kleiner. Die Grösse a erreicht 
endlich den kleinst möglichen Werth a x — a 2 , die Intensität wird 
k 
ein Minimum, wenn der Phasenunterschied bis zu dem an 2 n ~ 
x 
nächst anliegenden ungeraden Vielfachen (2 n -J- 1) — der halben 
Wellenlänge angewachsen ist; denn dann wird cos. — (A x — A 2 ) 
A 
der negativen Einheit gleich. Bei fortgesetztem Wachsen des 
Phasenunterschiedes nehmen a und die Intensität hierauf wieder 
in gleicher Weise zu und erreichen zuletzt, wenn A x — A 2 um 
eine ganze Wellenlänge zugenommen hat, denselben grössten 
Verth, welchen sie ursprünglich besassen. Bei einerweiteren 
Verschiebung der Strahlen aS x und S 2 wiederholen sich der Reihe 
nach die betrachteten Fälle, bis A x — A 2 um zwei Wellenlängen