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Erste Abtheiluiig. Sechstes Capitel.
nen zusammenfallen, und die, zusammengenommen, den gegebe
nen Strahl in jeder Beziehung ersetzen können.
Es seien, in der Unterstellung, dass der gegebene Strahl
sich nach dem Auge des Betrachtenden hinbewege, OZ und OY,
Fig. 60, die Richtungen der Axen der Bahn - Ellipse. An die
Fig GO.
Stelle des elliptisch
polarisirten Strahles,
der in 0 auslaufe, ist
es dann nach §. B.
Nro. 3 und 4 gestat
tet, zwei geradlinig po-
larisirte Strahlen zu
setzen, deren Aus
schläge in der Rich
tung 0 Y und OZ' vor
sich gehen, deren Am
plituden den entspre
chenden Ilalbaxen der
Bahn - Ellipse gleich
kommen, und die gegen einander um 1 / i oder s / 4 ihrer Wellen
länge verschoben sind, welche letztere der des gegebenen Strah
les gleich ist. Die Gleichungen dieser Strahlen Y und Z seien:
y = a sin. V, z — b cos. V,
wo a sowohl als auch b positiv und negativ sein kann. Wenn
nun OY‘ und OZ‘ die gegebenen Oscillations - Richtungen sind,
von welchen jene mit OY den Winkel cp einschliesse, so können
wir nach 2) den Strahl Y in zwei neue Strahlen Y' y und Z\ y
zerlegen, deren positive Ausschläge mit OY / und OZ' zusammen
fallen. Ihre Gleichungen sind:
y‘ — a cos. cp . sin. V, z‘ — — a sin. cp . sin. V.
ln gleicher Weise zerlegen wir den Strahl Z in die zwei
Strahlen Y‘ z und Z' z mit den Gleichungen:
y' — b sin. cp . cos. V, z‘ — b cos. cp . cos. V.
Die so erhaltenen vier Theilstrahlen besitzen nun paarweise
ein und dieselbe Oscillations-Ebene. Die Strahlen Y y und Y / z
mit der Oscillations-Richtung 0 1' setzen sich in einen gleich po
larisirten Strahl Y / zusammen, dessen Gleichung ist:
y* — a cos. cp . sin. V -j- b sin. cp . cos. V,