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Zweite Abtheilung. Zweites Capitel. 
Schwingungen, wie sie auch gerichtet sein mögen, 
immer mit derselben Geschwindigkeit sich fortpflan- 
zen, und diese Geschwindigkeit bleibt auch dieselbe, 
wenn sich die Fortpflanzung s - Richtung, oder die 
Lage der Wellen-Ebene ändert. Auf die Bestimmung 
dieser Geschwindigkeit wollen wir aber jetzt tiefer eingehen. 
Der Einfachheit wegen nehmen wir an, es stehe die Wellen- 
Ebene auf der ¿c-Axe senkrecht. Alsdann wird E=x, und 
aus der Gleichung des Polarisations-Ellipsoïdes findet man für 
den mit der 2-Axe zusammenfallenden Halbmesser, also für 
den Halbmesser des Aequators, den wir durch r bezeichnen wollen, 
Hiernach drückt sich die Relation zwischen der Fortpflan 
zungs-Geschwindigkeit v und der Wellenlänge A (S. S. 204) aus 
durch die Gleichung: 
oder (S. S. 201) 
Diese Gleichung muss also das Gesetz der Dispersion in- 
volviren. ln ihrer gegenwärtigen Form jedoch kann sie nicht in 
Anwendung gebracht werden. Sie soll daher durch eine approxi 
mative Formel ersetzt werden. 
7t 
An die Stelle von sin. — ¿\^x kann gesetzt werden: 
A 
. . ., also ist: 
Der rechts stehende Ausdruck lässt sich nun leicht nach 
steigenden geraden Potenzen von — entwickeln. Als Coefficienten 
A 
dieser Potenzen erhalten wir hierbei Summen, die nur von der 
eigenthümlichen Beschaffenheit des Aethers abhängen. Bezeichnen