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Zwei fe Abtheilung. Achtes Capitel. 
„ . /a 2 — 6 2 „ . /¿>2 __ C 3 
cos. X 2 = - VA cos. 4 = + V 
—, cos. if 2 = -j- \/ . 
c 2 2 1 V a 2 — c 2 
Parallel mit den so bestimmten Kreisschnitten pflanzt sich 
also, da ihr Halbmesser — ist, jede ebene Lichtwelle nach wel- 
0 ? 
eher Richtung auch ihre Oscillationen gekehrt sein mögen, mit 
der beständigen Geschwindigkeit b fort. Die Normalen beider 
Kreisschnitte spielen hier dieselbe Rolle wie die optische Axe der 
tetragonalen und hexagonalen Krystalle, und deshalb heissen sie 
denn auch hier optische Axen und die hier betrachteten Kry 
stalle werden durch die Benennung optisch zweiaxige Mittel 
zu den abgehandelten ein axigen Körpern in Gegensatz gestellt. 
Bei den einaxigen Mitteln fanden wir die Attribute einer 
Bewegung in ebenen Wellen vollkommen bestimmt, sobald die 
Lage der Wellen gegen die optische Axe gegeben war, und für 
alle Ebenen, deren Neigung gegen diese dieselbe war, ergab 
sich mutatis mutandis dieselbe Bewegung. So auch bestimmt sich 
hier durch einfache Beziehungen die Wellenbewegung, sobald die 
Lage ihrer Ebenen gegen die optischen Axen gegeben ist, und 
es ergibt sich auch hier, absolut genommen, dieselbe Bewegung 
für alle Ebenen, die mit den beiden Axen dieselben Winkel ein- 
schliessen. Solcher Ebenen gibt es offenbar im Allgemeinen 
vier, und einer jeden entsprechen zwei nur dadurch unter 
schiedenen Bewegungen, dass sie sich nach gerade entgegenge 
setzten Richtungen fortpflanzen. Wir wollen nun suchen, die an- 
Es sei 0, Fig. 163, der Mittel 
punkt des Ellipsoïdes, ON die 
Normale einer gegebenen Ebene. 
Senkrecht zu OJS legen wir eine 
Diametral-Ebene, die dasEllip- 
so'id in der Ellipse &S schneide. 
Sind Oa und Oß Halbaxen 
dieses Schnittes, so sind die 
Ebenen N Oa und N Oß die 
Oscillations-Ebenen der Wel 
len , welche sich senkrecht zu 
ON in dem krystallinischen