Die Krystalle ohne Hauptaxe. 
einer durch Op auf die Ebene des Dreiecks pOt und die Axe 
des Cylinders senkrecht gelegten Ebene. Eine Axe dieses Schnit 
tes ist nun die Linie Op, da nämlich die Ebene tOp ein Haupt 
schnitt des Cylinders ist und beiderseits von ihr alles auf die 
Construction Bezügliche symmetrisch ist. Dem Früheren zufolge 
ist also pOt eine der Oscillations-Ebenen, welche der durch pO 
auf pOt senkrecht gelegten Ebene zugeordnet sind, und die ihr 
entsprechende Geschwindigkeit ist Op. Wir erhalten so folgen 
den Satz: Legt man in einem Punkte des Ellipsoïdes 
@ eipe Tangential-Ebene an letzteres, und fällt auf 
diese aus dem Mittelpunkte ein Perpendikel, so ist 
die Länge des letzteren die Geschwindigkeit und die 
Ebene des Mittelpunktes, des Berüh rungs punk tes 
und des Fusspunktes die Oscillations-Ebene einer 
der beiden Wellen, die derjenigen Ebene conjugirt 
sind, welche durch das Perpendikel geht und auf der 
Ebene der drei erwähnten Punkte senkrecht steht. 
Geht der oben erwähnte Cylinder in einen der beiden Rotations- 
Cylinder über, welche sich dem Ellipsoïde umschreiben lassen, 
so geht gleichzeitig der Ort der Punkte p in einen Kreis, in einen 
der Kreisschnitte der Elasticitäts-Fläche über, und fallen die 
Geraden tp in die Seiten des Cylinders. Führt man also in die 
sem Falle an den einzelnen Punkten der Berührungs - Curve des 
Ellipsoïdes und der Cylinderfläche die obige Construction aus, so 
findet man für die Wellen, welche den Kreisschnitten der Elasti 
citäts - Fläche parallel sind, wie zu erwarten, der Reihe nach alle 
möglichen Oscillations - Richtungen, aber immer eine und dieselbe 
Fortpflanzungs - Geschwindigkeit. 
Die Gesetze der Lichtbewegung für zweiaxige Mittel, die wir 
der Hauptsache nach kennen gelernt haben, müssen die der Mit 
tel mit einer einzigen Axe der Doppelbrechung als besondere 
Fälle einschliessen : man überzeugt sich hiervon sehr leicht. Neh- 
men wir erstlich an, dass die mittlere Axe — des Ellipsoïdes E 
der grössten