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Zweite Abtheilung- Zehntes Capite 
Spitze o des Kegels zu bestimmen, bei welcher sich die Höhlung 
des Lichtringes auf einen Punkt zurückzieht. Die gesuchte Ent 
fernung sei D, die Oeffnung des Kegels cp und r der Radius 
des einzelnen gebrochenen Strahles. Der mittlere Kreis des Licht 
ringes hat dann allgemein den Halbmesser: 
R = D tang. . 
Die innere Grenze des Ringes zieht sich nun ersichtlich auf 
einen Punkt zusammen, wenn R — r wird; wir haben also: 
I) = 
r 
cp ’ 
tung. j 
Bezeichnen wir den Radius der äusseren Grenze mit q, so 
ist r = —■p, mithin 1) = , woraus sich auch noch 
2 _ cp 
2 tang. -j- 
Jj 
durch Umkehrung ergibt: 
„ p 
cp = 2 arc. tang. . 
Fig. 19G. 
Es erübrigt noch, die Polarisations-Verhältnisse des Strahlen 
kegels zu untersuchen. Die Oscillations - Ebene einer Welle im 
Krystalle geht durch die secundäre optische Axe so und ihre 
Normale. Da nun diese beiden Geraden in die Einfalls-Ebene 
zu liegen kommen, so finden auch die Oscillationen parallel mit 
dieser Statt, und hieraus folgt dann, dass die Oscillationen der 
gebrochenen Welle ebenfalls in der Einfalls-Ebene sich befinden. 
Legen wir mithin durch op und die Axe o n‘ eines gebrochenen 
Strahles eine Ebene, so ist sie die Oscillations-Ebene des Strah 
les. Die vollständige Analogie in den Polarisations-Verhältnissen 
des cylindrischen Bündels bei der inneren konischen Refraction