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PRODUCTION ET PROPAGATION 
es 
dulation est égale à -, c’est-a-dire au temps que l’ondulation 
a 
émanée de C emploie à parcourir le rayon C A. Les points de la 
sphère, situés au-delà du centre, ne produisant point d’ondu 
lation vers M, il paraît que ces ondulations sont arretées et 
détruites par les inouvemens contraires qui émanent des par 
ticules situées sur le rayon AC. C’est ainsi du moins que l’on 
peut interpréter ce résultat, que l’analyse démontre. 
D’après cette discussion , on voit que le coefficient constant a 
ou 
exprime la vitesse de propagation du son produit 
par l’ébranlement de chaque point de la sphère aérienne AD B E. 
Cette vitesse étant constante et indépendante des condensations 
et des vitesses initiales imprimées aux particules d’air comprises 
dans la sphère, il en résulte en général, que dans une masse 
d’air où la densité et la température sont constantes, la propa 
gation du son est uniforme , et que les sons graves ou aigus , 
forts ou faibles , s’y propagent avec la même vitesse ; ce qui est 
conforme à l’expérience. 
Lorsqu’après le temps t, l’ondulation commence à se faire 
sentir sur la molécule M, dont la distance est 
x ai-)-«, 
elle cesse d’agir sur une autre particule du même rayon, dont 
la distance x est telle qu’on ait 
x = a t. 
De là on tire x — x — a ; 
c’est-à-dire qu’à chaque instant toutes les molécules du même 
rayon, qui se trouvent ébranlées, sont situées sur une lon 
gueur «, égale au rayon de l’ébranlement initial. Ainsi cet ébran 
lement, primitivement sphérique , se propage aussi sphérique- 
ment ,et embrasse, à chaque instant ?, toutes les particules com 
prises entre les surfaces de deux sphères, dont les rayons sont 
a t -f- « et a t. 
Mais il ne faut pas croire que les mouvemens de ces particules 
soient nécessairement dirigés sur leur rayon C M. On conçoit,