DES FLUIDES AERIFORMES. 
ï B1 
la température t r et sous la pression p : on aura alors , d’après 
les principes exposés dans le premier livre , 
O) 
D 
D' = (O 
o“‘,7t> ( i + t. 0,00370 ) 
P' 
o m ,7b ( 1 -f- ¿'.o,oo375) 
Substituant ces valeurs dans notre formule , p et p' dispa 
raissent , et il reste 
(ît') (1 -f-1.0,00375) N'* ¡a' 11 
i+K'=(i+K) 
(sr) (l -f- t‘ . o,00375) N' es 2 
Maintenant la formule ne contenant plus que le rapport 
fa') 
(w) 
des densités fondamentales de l’air atmosphérique et du gaz 
qu’on lui compare, il n’est plus nécessaire de rapporter ces 
densités à celle du mercure ; on peut prendre telle unité que 
l’on voudra. Si les deux observations de l’air et du gaz sont 
faites à la même température , t devient égal à t', et la for 
mule se simplifie encore. 
Si tous les gaz dégageaient par la compression des quantités 
de chaleur égales, K serait égal à K', et en supposant d’ailleurs 
et « = et', c’est-à-dire que l’influence des embouchures 
fût la même , on aurait 
(*r') N' 2 
I == 
, d'où E = \/tL. 
N V (*■') 
(w) N 2 
C’est-à-dire que les sons rendus par diverses colonnes gazeuses 
seraient réciproquement proportionnels aux racines carrées de 
ïeui's densités, à pression égale. Ainsi le gaz hydrogène , le 
plus léger de tous, donnerait aussi les sons les plus aigus. C’est 
ce qu’a , en effet, trouvé M. Chladni, par quelques expériences 
qu’il rapporte dans son Acoustique. 
Mais il remarque aussi avec surprise que les rapports des 
sons n’étaient pas tout-à-fait conformes à la racine carrée des 
densités ; nous voyons maintenant qu’il faut en conclure que 
les différens gaz ne dégagent pas, par la compression, des quan 
tités égales de chaleur, ou que l’influence des embouchures 
n’est pas la même pour tous, ou enfin que ces deux causes 
agissent simultanément. La première est rendue très-vraisem-