DU SOW. 
2i 
est nécessairement d’une petitesse extrême ; et, à cause de cette 
petitesse, on peut sans erreur le supposer proportionnel à l’al 
tération a de la densité. Faisons donc 
t' = a oc, 
a étant un coefficient constant qu’il faudra déterminer par les 
phénomènes mêmes. Puis effectuons la multiplication indiquée 
par i -f- oc, et négligeons le carré de oc comme on» le fait dans 
toute cette théorie, où les changemens de densités sont tpujours 
comme infiniment petits. Alors l’expression de l’élasticité Re 
viendra 
gp{ i + * 4- 
a . o,oo375 
1 ~f~ (0 • o,oo3y5 
*)• 
En comparant cette expression à celle que nous avons employée 
d’abord en général, on voit que le dernier terme compris entre 
les parenthèses, représente exactement celui que nous avons 
désigné par K a ; par conséquent, si l’on veut regarder K comme 
provenant de la variation de température résultante du chan 
gement subit de volume des particules d’air , il faudra faire 
a . o,oo375 
- 1 11 -i— iVe 
I -f- (?) . 0,00375 
Dans les expériences de l’Académie on avait (?) r= -f- 6° ; de 
plus , nous avons trouvé que , dans les circonstances où ces 
expériences ont été faites, il fallait supposer K =0,4264 ; met 
tant donc pour K et (?) ces valeurs, on trouve 
a~ 115°,99 ; 
et par suite l’accroissement ?' de la température, par l’effet 
du changement subit du volume, devient 
?' = 1 i5°,gg . oc. 
Par exemple, si la condensation a est on aura t'■=. 1®, 
c’est-à-dire qu’il en résulterait x°de changement dans la tempé 
rature; et si co était moindre, ?' serait moindre encore. C’est 
très-probablement ce qui a lieu dans la formation du son. 
Si l’on suppose que la valeur de K reste la même dans les 
températures diverses que la couche inférieure de l’atmosphère 
peut acquérir dans nos climats, supposition qui n’est proba