DES CORPS ÉLECTRISES. З21
également, et par conséquent elle ne prendra de mouvement
dans aucun sens.
Supposons maintenant qu’à quelque distance de sa surface ,
on approche un bâton de gomme-laque ou de cire d’Espagne
électrisé résineusement; aussitôt une portion des électricités
naturelles de la petite boule sera décomposée par influence. La
partie résineuse fuira le tube, la partie vitrée se portera vers lui.
Ce dernier mouvement sera partagé par l’électricité vitrée qu’on
avait précédemment répandue sur la surface de la boule. La pres
sion sur l’air, toujours proportionnelle au carré de l’épaisseur
de la couche électrique , deviendra donc plus forte du côté du
tube ; et réciproquement la pression atmosphérique , primitive
ment égale sur toute la surface , deviendra plus forte sur la face
opposée. Cet excès de pression poussera donc la boule vers le tube
résineux, de sorte que si on veut la retenir avec un autre fil
de soie CS' dirigé en sens contraire de la tendance qu’elle
éprouve , ce fil soutiendra tout l’effort produit par la diffé
rence de pression.
Supposons maintenant que l’on coupe ce fil : la boule cédera
à l’effort qui l’entraîne, et le fil isolant C S qui la soutient
s’écartera de la verticale. Mais cet écart aura une limite; car
le poids de la boule qui, dans la position initiale, était suppor
tée par le point de suspension S, ne l’est plus qu’en partie dans
la position oblique S C', fig. 20. En effet, si on représente l’effort
de ce poids par la ligne verticale C' P , on pourra le décomposer
en deux autres forces, l’une C' Q dirigée dans le prolongement
du fil et détruite par sa résistance, l’autre C R perpendiculaire
au fil et tendant à ramener la boule au point le plus bas. Or, si
l’on nomme и l’angle CS C' ou l’écart du fil, cette seconde force
aura pour valeur p sin «, p étant le poids de la boule ; ainsi elle
croîtra avec l’angle u, et tendra d’autant plus à faire descendre
la boule qu’elle sera plus écartée de la verticale. Par conséquent,
dans chaque position du tube, l’écart du fil sera tel que l’excès
de pression atmosphérique, qui tend à la soulever, soit égal à
la pesanteur décomposée qui tend à la faire descendre.
Nous avons supposé le tube et la boule chargés d’électricités
Tome ÎI, 21