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Mais l’expérience nous a appris que celle variabilité ne com 
mence à être sensible qu’à une très-petite dislance des extré 
mités du cylindre où l’épaisseur devient à peu près double de 
ce qu’elle est au milieu. En conséquence , si le cylindre a beau 
coup de longueur comparativement à son diamètre, la portion 
variable ne formera qu’une très-petite partie de toute l’électricité 
accumulée sur la surface entière. On ne commettra donc qu’une 
légère erreur sur cette somme, en la calculant avec une épais 
seur e' partout constante , ce qui donne encore 
E ' — es. 
Alors si E' est donnée , ainsi que la surface s du cylindre , e 
sera l’épaisseur moyenne de la couche. 
Divisant cette équation membre à membre par celle qui con- 
e' E\ï 
vient au globe , on en tire — = rr~; i 
G J-/ S 
On connaîtra ainsi le rapport des épaisseurs de la couche élec 
trique sur ces deux surfaces. Or l’expérience prouve que ce 
rapport reste constant pour les mêmes corps , quelle que soit la 
quantité primitive d’électricité communiquée au globe avant lé 
contact du cylindre. Par conséquent, si l’on répète l’expérience 
en présentant successivement au même globe plusieurs cylindres 
de même longueur, mais de différens diamètres , les valeurs 
e' 
de — exprimeront les proportions d’épaisseur de la couche 
e 
électrique sur ces différens cylindres, en les supposant en 
contact avec autant de globes égaux et actuellement chargés de 
la même quantité d’électricité, ce qui nous mettra à même de 
mesurer l’influence de leurs grosseurs. 
J’appliquerai cette formule à l’expérience suivante , tirée des 
Mémoires de Coulomb. 
Ayant électrisé un globe isolé de 8 pouces de diamètre, on l’a 
fait toucher par une boule de 9 lignes de diamètre, isolée et 
soutenue par un fil de gomme-laque. On a retiré cette boule et 
on l’a portée dans la balance de torsion ; l’aiguille a été chassée 
à une certaine distance , et ramenée à 28° par le mouvement du 
micromètre. Alors la force de torsion totale s’est trouvée 
de i5/j°.