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LE CONDENSATEUR. 
au sol, et elle l'empêche de s’échapper. Celle-ci à son tour fixe 
de même une portion A, de l’électricité du plateau collecteur, et 
lui ôte sa force expansive. Le plateau collecteur se trouve donc 
exactement dans le même cas que s’il avait seulement A — A f 
d’électricité libre ; et en conséquence il doit continuer à se char 
ger, jusqu’à ce que cette quantité égale celle qu’il aurait prise 
aux conducteurs auxquels il communique, s’il eût été mis seul 
en contact avec eux sans l’influence du plateau inférieur. Soit 
donc E sa charge dans cette circonstance, on aura à la limite 
E = A —A,. 
La proportion de A à —B et de —B à A, dépend de la dis 
tance plus ou moins considérable qui existe entre les plateaux. 
Mais dans tous les cas —B doit être plus faible que A , abstrac 
tion faite du signe; en sorte que si A est vitrée et B résineuse , 
ces deux quantités mises en contact devront donner un résidu 
vitré. Car l’attraction des molécules de -f- A sur — B doit être 
moindre à distance qu’elle ne serait au contact ; puis donc qu’à 
travers la couche isolante elles neutralisent —B et lui ôtent 
sa force expansive naturelle, il faut qu’elles compensent par 
leur nombre l’affaiblissement de leur action. En conséquence si 
l’on représente le rapport de ces deux quantités par m, de 
sorte qu’on ait 
Br: — m A ou B^-mAro, 
le nombre m sera nécessairement une fraction positive et moin 
dre que l’unité. 
Maintenant,de même que A. neutralise —B à travers l’épais 
seur de la couche isolante, de même il y a dans A la portion 
A, que—-B neutralise; et le mode d’action étant exactement 
pareil, la proportion de saturation devra être la même aussi, 
c’est-à-dire qu’on aura 
A, r:—<772 B ou A t -f- wB ~ O. 
Si l’on élimine B de cette équation au moyen de sa valeur 
en A , il en résultera A, = tn z A ; 
et par suite l’équa tion que nous avons trouvée plus haut pour la 
limite de la charge du condensateur deviendra 
A. 1 
E = ( t — m 2 ) A , d’où — ~ — : 
' El —• m a .