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PERCEPTION ET COMPARAISON 
CHAPITRE IL 
De la perception et de la comparaison des Sons 
continués. 
jVJaintekabt que nous savons comment une agitation 
subite, produite dans quelques points d’un fluide élastique, se 
propage à toute sa masse, il nous sera bien facile de comprendre 
comment les vibrations des corps peuvent être transmises par 
l’air jusqu’à l’organe de l’ouïe, et y faire entendre un son con 
tinu. Car, à mesure que les particules d’un corps vibrant vont 
et reviennent dans leurs excursions alternatives, elles agissent 
mécaniquement sur les molécules d’air qui les environnent ; et 
si, en allant, elles les poussent et les compriment, en revenant 
elles leur ouvrent un vide où elles peuvent se dilater. C’est 
pourquoi les particules d’air contiguës au corps sonore iront 
aussi, et reviendront tour à tour comme lui par des vibrations 
pareilles ; elles agiteront donc à leur tour les molécules d’air 
qui les avoisinent, celles-ci en agiteront d’autres, et ainsi de 
suite à l’infini. 
Pour nous faire une idée nette de cette transmission , consi- 
dérons-la d’abord dans une colonne d’air cylindrique , de 
densité uniforme et isolée de toutes parts , telle que AO , fig. 3. 
Supposons que le corps sonore soit une surface plane qui vibre 
perpendiculairement à cette colonne, en sorte que CC C'C' repré 
sentent les limites de ses excursions ; et désignons par T le temps 
très-court qu’elle met à passer d’une de ces positions à l’autre. 
Pour ramener l’effet de ces vibrations à celui des éhranlemens 
instantanés , que nous avons traité d’abord, divisons par la pen 
sée leur étendue totale A A' en une infinité de petites lames d’air 
que nous supposerons être ébranlées les unes après les autres, 
mais chacune en un instant infiniment petit. Alors, la surface 
vibrante partant du point A , le premier ébranlement sera pro