LA BOUTEILLE DE LEYDE. 401 
et en donnant à t des valeurs beaucoup plus rapprochées du 
commencement de l’expérience, on trouve 
t 
r 
U 
E* 
• 
— e t 
\' 
5 
7 
10 
27 
100 
1000 
°’999° 
0,9960 
0,993° 
°,99°° 
0,9734 
0,9048 
0,3679 
0,8196 
0,3697 
0,2483 
0,1367 
0,0046 
insensible 
insensible 
0,9093 .E 
0,6823 .E 
о,6го6.Е 
о,5633.E 
о,48до.Е 
0,4624.E 
0,3679 .E 
0,0901 E 
o,3127 E 
o,3 7 23 E 
0,4267 E 
0,4843 E 
0,4624 E ! 
0,3679 E j 
On voit donc que dix minutes après l’instant où l’on a com 
mencé à isoler 1’appareil, la valeur de e t ne diffère déjà presque 
plus de son maximum, qu’elle ne doit cependant atteindre que 17' 
plus tard. On voit aussi avec quelle extrême lenteur et et 
décroissent, quand elles ont passé cette limite , puisqu’au bout 
de seize heures elles surpassent encore le tiers de leur valeur 
primitive. Le décroissement serait plus rapide , si nous prenions 
la fraction m plus différente de l’unité; ce qui revient à sup 
poser la lame de verre plus épaisse : mais aussi le maximum 
de e t arriverait plus tôt. En général, cette analyse peut faire 
juger combien l’attraction réciproque des deux électricités dis 
simulées sert à les protéger l’une et l’autre contre l’action absor 
bante de l’air. C’est aussi ce que l’observation confirme de la 
manière la plus évidente parle temps considérable que des bou 
teilles de Leyde d’un verre mince mettent à se décharger com 
plètement lorsqu’on les isole, et que la communication directe 
de leurs deux surfaces est empêchée par une couche de gomme- 
laque de bonne qualité. 
Si sur les deux faces de la lame ou de la bouteille , on répan 
dait quelque poudre formée de substance non conductrice , elle 
y adhérerait par l’attraction des électricités libres E^ e t ; et si de 
plus ces électricités n’étaient pas assez fortes pour chasser les 
Tome IL 26