DES SOS'S. 
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duit en A; et si elle s'arrêtait tout court après ce premier choc, 
il en résulterait une onde sonore d’une longueur insensible, qui 
se propagerait dans toute la masse d’air avec la vitesse ordinaire 
du son. De sorte qu’une particule quelconque M, située à la 
distance x du point A, s’ébranlerait après un temps z, déter 
miné par la condition 
(i) x = a t, d’où t = -. 
a 
Et, à cause de la petitesse de la lame d’air primitivement sou 
mise à l’impulsion du corps sonore, l’ébranlement ne durerait 
qu’un instant infiniment petit. Maintenant, avant de transpor 
ter la surface vibrante à une seconde lame d’air, il faut ad 
mettre , ce qui sera prouvé dans peu par l’expérience , que, dans 
tous les sons appréciables par l’organe de l’ouïe , la vitesse ab 
solue du corps sonore est toujours très-petite comparativement 
à la vitesse de transmission du son. D’après cela , quand la sur 
face vibrante atteindra la seconde lame d’air , l’agitation excitée 
en elle par la première onde sonore sera déjà passée, et elle se 
trouvera revenue à l’état de repos. La surface l’ébranlera donc 
par son choc, comme elle avait ébranlé la première lame , ce 
qui produira une seconde ondulation qui se propagera dans 
toute la ligne d’air, à la suite de la première; Enfin, lors- 
qu’après le temps T, la surface vibrante sera arrivée en A', 
limite de son excursion dans ce sens, la dernière ondulation 
partira de ce point. Si l’on compte toujours les temps à partir 
du premier ébranlement du corps sonore, et que l’on demande 
l’époque à laquelle la dernière ondulation atteindra une par 
ticule d’air située à la distance x de l’origine A, il n’y a qu’à 
désigner l’intervalle A A' par a>, et fàire 
<iiл 
x — » = a (i—■ T ) , d’où 
trsT-f 
X 
Si y de cette seconde valeur de t y on retranche la première - 5 
a ' 
on aura le temps total pendant lequel une même particule d’air 
est agitée par la série d’ondulations qu’excite une vibration en- 
Tojie II. 3