DES PILES ÉLECTRIQUES. 
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CHAPITRE X. 
Des Piles électriques, et des Phénomènes que 
présentent les cristaux électrisés par la chaleur. 
J’ajouterai encore sur la charge par cascade quelques 
développemens qui nous deviendront utiles dans la théorie du 
galvanisme et du magnétisme. Ils auront d’ailleurs l’avantage 
actuel d’offrir de nouveaux exemples du jeu des électricités 
dissimulées. 
Ne négligeons plus l’action à distance des petites portions 
d’électricité qui ne sont pas complètement neutralisées ; et, pour 
y avoir égard, désignons successivement par ¿t 2 .. .p n les 
proportions qui se neutralisent réellement sur la première 
lame, la seconde, et ainsi de suite jusqu’à la dernière. Sans 
connaître exactement ces proportions, nous savons qu’elles 
doivent être peu différentes les unes des autres, si les lames 
sont égales entre elles, et assez éloignées les unes des autres 
pour que les portions d’électricité qui restent libres sur une de 
leurs surfaces aient peu d’influence sur leurs charges absolues. 
En adoptant ces restrictions , nous représenterons par P le pro 
duit de toutes les quantités (ti 2 . .(¿ n ; et P sera très-peu 
différent de ¡u, n . 
D’après cela, si l’on charge la face A t de la première lame, 
en faisant communiquer au sol la face B„ de la dernière, l’état 
de toutes les lames successives sera soumis aux équations sui 
vantes : 
+ i“r A r = o 
B 2 “f" f*2 A a = o B, -j- A 2 = o 
B3 + (*3 A 3 = o B 2 -j- A 3 = o 
B« + A„ = o B„_ T A„ = o. 
La première colonne exprime les proportions d’électricités 
contraires développées sur les faces de chaque lame, La seconde