DES PILES ÉLECTRIQUES. 417 
changemens que son état électrique recevra du contact de 
ce fluide. 
Cette recherche est absolument analogue à celle que nous 
avons faite pour une seule lame électrisée , et les mêmes for 
mules vont nous servir,. Représentons encore par X Y les 
quantités totales d’électricité qui existent sur les surfaces ex 
trêmes A t et B„ de la colonne à une époque quelconque, et 
nommant toujours a le coefficient de la déperdition par le 
contact de l’air dans l’unité de temps, pour une électricité libre ; 
nous aurons, comme dans la page 594 ■> 
Surface A,. 
Charge totale à l’époque t. X 
Portion neutralisée par l’in 
fluence de l’autre surface. — [*P Y 
Portion libre X -f- fxP Y 
Perte dans le petit inter 
valle de temps ê — a(X-f-/n' 1 Y) ê 
Surface B«. 
Y 
— 
Y -j- ft 71 X 
— fl(Y+^*X)l. 
Ces données sont exactement les mêmes que celles de l’en 
droit cité , avec la seule différence que le coefficient m que 
nous avions alors est changé ici en yP. Toutes les consé 
quences auxquelles le calcul nous a conduit seront donc aussi 
exactement applicables dans le cas actuel, sauf cette seule 
modification. Par conséquent nous introduirions de même deux 
nouvelles indéterminées u et c , telles qu’on ait 
log v — 
a (1 — pP) t 
imT 
log u 
— a ( I 
M 
M étant le module des tables logarithmiques , c’est-à-dire le 
nombre 2,3o2585 , après quoi les quantités totales d’électri 
cité des faces extrêmes à l’époque t seraient 
Y 
~ [C* 
(1 —î») «]. 
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Tome II.