AVEC UNE CONDUCTIBILITÉ PARFAITE. 479 
électrique stable, dans lequel les quantités d’électricité libres 
sont telles que le représente le tableau suivant : 
[ face zinc z 2 soudée à c a -f- 2 
Pièce supérieure / face cuivre c 2 communiquant à la ron- 
| delle humide.. . -f- ce 
, . ( face zinc z, soudée avec c, -f- * 
I lece inferieure » 
j face cuivre c, communiquant au sol. . o 
Sur ce système , posez une seconde rondelle, puis une troi 
sième pièce cuivre et zinc de la même manière, fig. 70. La face 
zinc de cette pieee conservera l’excès d’électricité vitrée -f- ce. 
qu’elle tient de son contact avec le cuivre ; mais en outre elle 
partagera, comme corps conducteur, l’électricité libre des pièces 
inférieures qui se réparera aux dépens du sol; et quand l’état 
électrique sera devenu stable , on aura 
{ face zinc z 3 soudée à c 3 -f- 3 es 
face cuivre c 3 communiquant à la rondelle 
humide r 2 . . ~r 2 ce. 
( face zinc z 2 soudée à c 2 -f- 2 « 
Pièce.. .2 J face cuivre c 2 communiquant à la rondelle 
i humide r, - + ce 
p., Jface zinc z t soudée à c t + ce 
j face cuivre c, communiquant au sol o 
En continuant toujours la superposition des couples de la 
même manière, les quantités d’électricité vitrée libre croîtront 
de bas en haut , suivant une progression arithmétique. Si l’on 
représente par z a celle que possède la face zinc du n e couple , et 
par c n celle que possède sa face cuivre, on aura dans l’état 
d’équilibre stable 
z n — n ce c n — (« — 1 ) «. 
Cette théorie suppose que la transmission de l’électricité 
s’opère à travers les rondelles humides sans aucun affaiblisse 
ment. C’est le cas d’une conductibilité parfaite. On y admet en 
outre que les liquides interposés entre les élémens métalliques