AVEC UNE CONDUCTIBILITÉ PARFAITE. /,g5 
prendre son expression générale x — nu , et y substituant pour 
x sa valeur, elle deviendra 
a t 
net, 71 U, Jî 
— j- — .10 
2 2 
Au commencement de l’expérience, où t est nul, cette ex 
pression se réduit à zéro. En effet, il n’y a point alors d’élec 
tricité libre sur la première face cuivre, puisqu’elle vient de 
communiquer au sol. Mais à mesure que t augmente, le terme 
a t 
\nu ro M devient de plus en plus petit; il ne peut donc plus 
contrebalancer le terme négatif — f nu - de sorte que l’électricité 
libre de cette face est constamment exprimée par uue quantité 
négative qui indique qu’elle est résineuse. A mesure que t aug 
mente , elle s’approche d’être égale à — \ nu, c’est-à-dire à la 
quantité d’électricité vitrée libre qui reste sur la dernière face 
de zinc. Ces limites sont les mêmes que dans le cas où les élé- 
mens de la pile ont tous été séparés et isolés avant leur super 
position , et il en est de même pour toutes les pièces intermé 
diaires. Ainsi, depuis le moment de l’isolement, elles tendent 
toutes vers cet état que nous avons examiné d’abord ; et quoi- 
qu’à la rigueur elles tie l’atteignent que dans l’infini, on sent 
qu’après un temps plus ou moins court, suivant la rapidité de 
l’action absorbante de l’air , elles s’en approcheront assez pour 
que la différence soit insensible aux observations. 
Les signes électroscopiques sont très-faibles sur la pile isolée ; 
il est même difficile, quand le nombre des élémens métalliques 
est peu considérable, d’y charger le condensateur d’une ma 
nière sensible. Le calcul donne la raison de ce phénomène, et je 
m’y arrêterai d’autant plus volontiers que les résultats sont 
très-propres à faire sentir le jeu du condensateur. 
Supposons, comme précédemment, que qi exprime la force 
condensante de cet instrument, relativement à Ja pièce métal 
lique à laquelle on l’applique ; c’est-à-dire que si la pièce con 
serve une quantité d’électricité libre égale à x, pendant que le