5o4 EFFETS CHIM. AVEC UNE CONDUCTIBILITÉ, etc. 
l’électricité libre sur la première pièce, pourra encore être sen 
sible , malgré la petitesse de son premier facteur. Il n’en sera 
pas de même du produit qi ( 1 —ftr n ) , à moins que la force du 
condensateur ne soit énorme; de sorte que l’effet de cette force 
sera toujours extrêmement affaiblie dans le dénominateur de Z,, 
au lieu qu’elle restera tout entière dans le dénominateur de Z, 
qui suppose la pile dans l’état d’isolement. 
Supposons, par exemple, comme dans la page 496, le 
nombre des couples métalliques égal à 3o, et la force conden 
sante qi égale à 120. Concevons de plus que le facteur ft soit 
égal à 1^— , il en résultera 1 —fa 2 n ~ 0,006 , et par con 
séquent 
121 . Z 
1,72 
= 70,35 . Z; 
c’est-à-dire que la charge du condensateur , dans la pile non 
isolée, serait soixante et dix fois plus grande que dans la pile 
isolée. Ce ne serait que six fois , selon le mode d’équidifférence 
adopté par Volta. Celui que nous venons d’exposer parait donc 
plus conforme à ce genre de phénomènes. Il est d’ailleurs facile 
de voir qu’il renferme l’autre système comme un cas particu 
lier. Car si, dans les formules du chapitre X , on suppose les 
facteurs égaux entre eux, et excessivement peu 
différons de l’unité , en sorte qu’en les représentant par 1 — w , 
on puisse se borner à la première puissance de ï5r, il est évident 
que le produit P de tous ces facteurs deviendra de la forme 
1 —K 7i, K étant une constante indépendante du nombre des 
plaques ; et par suite la quantité ( 1 — P 2 ) A, qui exprime les 
portions d’électricité libre au sommet de la pile, quand elle 
communique au sol par sa base , deviendra 2K A, n ; c’est-à- 
dire proportionnelle au nombre des élémens métalliques comme 
dans le système de Volta.