AVEC USfE CONDUCTIBILITÉ IMPARFAITE. 
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Nos deux constantes étant ainsi déterminées, nous pouvons 
calculer par notre formule toutes les répulsions d’après le 
temps des contacts, pour voir si elles sont conformes aux 
observations. Voici les résultats de ce calcul : 
Temps 
des contacts. 
RÉPUCSI ONS 
calculées. 
RÉPD1SIOHS 
observées. 
Excès 
du calcul. 
l" 
2g,35 
3] 
— 1,65 
2 
48,91 
51 
— 2,10 
3 
6l,c)4 
60 
“f~ V94 
4 
70,63 
70 
-f- 0,63 
5 
76,42 
7 5 
+ 1 
1 o 
86,47 
84 
-h 2,47 
25 
88,00 
86,5 
+ i,5o 
5o 
88,00 
87,5 
4~ o,5o 
7Ô 
88,00 
88,00 
0,00 
1 oo 
88,00 
88,00 
0,00 
Les différences contenues dans la dernière colonne tombent 
dans les limites des erreurs dont on ne peut répondre dans ce 
genre d’expérience, surtout à cause des inégalités inévitables 
qui s’opèrent dans la charge du condensateur , par la seule 
manière plus ou moins parfaite dont on enlève son plateau. Nous 
pouvons donc regarder la loi que nous venons de trouver, 
sinon comme exactement rigoureuse, du moins comme extrê 
mement. approchée des observations. En passant aux nombres, 
elle donne 
A — (i 
~ io — et par conséquent a-= A (1 —-lo — ^ j 
A 
et, en substituant cette valeur dans la formule 
Z=c sin \ a tang | a , 
on en tirera la charge du condensateur pour une époque 
quelconque donnée. 
Il importe surtout de chercher ce que devient cette charge 
dans un contact extrêmement court, et pour ainsi dire instan 
tané. C’est là ce qui nous apprendra avec quelle rapidité l’élec-