ï03 DISTRIBUTION DU MAGNETISME LIBRE 
magnétiques possibles que le temps peut réaliser , en détruisant 
peu à peu le développement énergique et la distribution forcée 
qu’une aimantation puissante avait d’abord imprimée aux ma 
gnétismes naturels. 
Dans toutes les expériences précédentes, nous avons déter 
miné les forces directrices horizontales par le moyen des tor 
sions qui leur font équilibre. On pourrait les déterminer de 
même en suspendant librement les aiguilles dans une situation 
horizontale , et observant la durée des oscillations très-petites 
qu’elles exécutent de part et d’autre du méridien magnétique 
par la seule influence de l’aimant terrestre: ce procédé très- 
simple a été expliqué dans le chapitre III. Nous avons vu alors 
qu’en nommant P le poids de l’aiguille , l la moitié de sa lon 
gueur, et T le temps d’une de ses oscillations horizontales, le 
moment, des forces directrices horizontales est exprimé par 
2 w 2 h l 3 
Tr 2 P U- 
sTr 1 
3 T s 
si l’on veut introduire , au lieu du poids de l’aiguille, la super 
ficie h de sa section transversale , en supposant sa densité égale 
à î. Or, d’après la distribution que nous avons reconnue au 
magnétisme libre dans les aiguilles aimantées par la méthode 
de la double touche, nous avons trouvé que ce même moment 
était exprimé par 
aBH(i+i*‘0 r# ,_ , a7N , (i— f**)- 
(i — p* 1 ) log> 
p ( i + p“) + - log /”-J- 
H représentant l’action hoi'izontale de l’aimant terrestre, et B 
une constante dépendante de la quantité de magnétisme libre 
qui peut se développer à l’extrémité du fil sur la superficie de 
sa section transversale, il n’y a donc qu’à égaler ces deux 
valeurs, et en tirer le temps T, pour le comparer aux expé 
riences. Cela nous offrira une nouvelle vérification de notre 
formule ; on aura ainsi 
—- 5F 2 h log'’ {A . ( 1 P 
3 BH (l ~j~ (A*' 1 ') 
l ( 1 + j“ 2/ ) 4’ 
<0 
log' fc