LOIS DE LA RÉFRACTION SIMPLE. s3g 
Dans cette expression, A —D représente évidemment la dé 
viation corrigée du défaut de parallélisme des faces, telle qu’on 
l’observerait sur un signal infiniment éloigné, et à travers un 
prisme où é e , seraient nuis. Il faut toujours se souvenir que les 
déviations observées, A et D , doivent se prendre positivement, 
quand elles s’exercent dans le sens de l’air raréfié , et négative 
ment , quand elles sont dans le sens de l’air condensé. Enfin, 
comme a doit être un nombre abstrait, il faudra substituer 
dans la formule, au lieu de l’arc A — D , son sinus ; ce qui 
est permis dans le degré d’approximation que nous avons 
adopté. 
Il est temps d’examinér de plus près ce que représente physi 
quement la variable « ; car jusqu’ici nous l’avons simplement 
employée d’une manière analytique. Pour cela , supposons 
qu’après l’avoir déterminée relativement à un certain gaz , nous 
remplissions de ce même gaz un nouveau prisme , en conser 
vant exactement les mêmes degrés de pression et de tempéra 
ture. Si nous voulons calculer la marche d’un rayon visuel à 
travers ce nouveau prisme, le trajet dans la première glace 
donnera d’abord 
cos <£> = n cos (p t cos <p 3 = cos (ç> t -f- e). 
1 ü) 
Mais rien ne nous oblige à supposer cette glace prismatique. 
Prenons-la, au contraire, à surfaces rigoureusement paral 
lèles ; alors s sera nul, et il viendra 
cos Ç —: n cos 
cos <p 3 — 
n 
cos <p t , 
1 —a> 
d’où l’on tire cos <p — ( 1 — cos <p 3 . 
Cette relation, ne contenant plus se trouve absolument indé 
pendante de l’action que la glace exerce sur les rayons lumi 
neux. Elle subsisterait donc encore quand même n serait 
égal à i ; ce qui arriverait si la substance de la glace ne déviait 
point du tout la lumière, ou si elle était assez amincie pour