ü4o LOIS DE LA REFRACTION SIMPLE. 
que son action sur les rayons lumineux fût insensible. Or, il est 
cos cp , 
évident qu’alors — serait le rapport du sinus d incidence 
n cos <p 3 1 r 
au sinus de réfraction , pour un rayon qui passerait directe 
ment de l’air extérieur dans le gaz intérieur. Telle est donc en 
général la signification de la quantité i — a. Aussi trouve t-on 
qu’elle est constante pour un même gaz , quel que soit l’angle 
du prisme dans lequel on l’enferme, et quelle que soit l’inci 
dence sous laquelle on le présente aux rayons lumineux , pourvu 
que la densi é de ce gaz et celle de l’air extérieur soient toutes 
deux constantes. 
Pour donner un exemple de ces calculs , je les appliquerai à 
une observation faite par M. Arago et moi, le 26 janvier i8o5. 
Le gaz intérieur au prisme était de l’air raréfié par la pompe 
pneumatique, au point de ne plus avoir qu’une tension de 
o !n ,oo3. La température de l’air extérieur était celle de la glace 
fondante. Le baromètre s’y tenait à o m ,7664 , et l’hygromètre 
à 8i°; ce qui indique une saturation presque complète. La 
déviation apparente observée dans les circonstances se trouve 
de 5' 48", 1 dans le sens de l’air raréfié. La déviation constante 
due axi non-parallélisme des faces était de 16",6 dans le sens 
de l’air condensé ; enfin l’angle réfringent du prisme intérieur, 
mesuré par la réflexion de la lumière, était de 143 0 7' 28". 
Les données de l’expérience sont donc 
A = +5 , 48",i D — — 16'',6 a = i43° 7' 28". 
De là on tire 
A — D=6' 4",7 log sin (A — D) = 3,2476100 
\a — 71 0 33' 44® log tang | a = 0,4770498; 
et avec ces élémens , on trouve 
a — 0,000294734 ~h 0,000000391 = 0,000296126 ; 
par conséquent 
q , 3388 
* — * = 0,999704875 =