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intérieure ne pourra s’opérer que lorsque la trajectoire lumi 
neuse cessera de sortir du verre, et par conséquent elle com 
mencera sur la surface du verre même, lorsque 6 sera déter 
miné par la seconde limite. 
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En effet, aucun des points du corps adhérent au prisme, même 
parmi ceux qui sont compris dans la limite des forces attrac 
tives ne pourra émettre de rayons qui se réfractent en formant 
avec la normale EN un angle aussi grand que celui-là. Quoique 
cette limite de réflexion ne soit séparée de la précédente que 
par l’épaisseur excessivement petite où les forces attractives 
sont sensibles, elle donne cependant une différence très-consi 
dérable dans les valeurs de l’angle 6. Pour en voir un exemple, 
supposons que le prisme soit de crownglass, et que la goutte 
soit d’eau distillée , on aura n~ i,5 n = 1,33j de là on 
tire 
Réflex. à la limite] « 2 — ri* 0,48XI 
extér. des forces ' COS 2 6 — 5 
attractives J /t 2 2,a5 
Réfl. à la surface] « 2 — n' a 0,48ll 
commune de 1 eau >cos A— — -■ • 
et du verre J 2 n* 4,5 
0 = 62° 23' 25". 
6= 7 qo 54'5i". 
Il y a donc huit degrés et demi de différence entre les inci 
dences intérieures ; mais la disparition aura lieu sensiblement 
dès la première, à cause de la transparence de l’eau, et la 
seconde limite ne pourra pas être remarquée. Si l’on compare 
ces résultats à ceux que nous avons obtenus plus haut, lorsque 
le prisme était environné de vide, on verra que les valeurs 
actuelles de ô sont beaucoup plus grandes, c’est-à-dire que 
l’action de l’eau a fort étendu le cône intérieur qui comprend 
tous les rayons réfractés. 
Si la goutte adhérente au prisme est formée d’encre liquide, 
dont la puissance réfringente est plus forte que celle de l’eau 
pure, l’angle ê où la réflexion commence est encore plus grand. 
Cet angle augmente à mesure que l’encre se sèche , parce qu’en 
même temps elle se condense et agit plus fortement sur la 
Tomf, III. I g