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THEORIE PHYSIQUE 
lid.es , donne des résultats semblables, c’est-à-dire que le pas 
sage de l’état gazeux à l’état solide produit toujours une aug 
mentation sensible d’affinité. Mais cela est surtout frappant dans 
le diamant , qui, d’après l’expérience, a un pouvoir réfringent 
considérable , quoique la chimie la plus précise le trouve entiè 
rement composé de charbon, substance qui, à l’état de gaz , 
n’exerce sur la lumière qu’une action assez faible, du moins à 
en juger par celle de l’acide carbonique, dont elle est un des 
principes constituans. 
Néanmoins , d’après ces épreuves mêmes , le pouvoir réfrin 
gent, conclu de la composition chimique , ne sera que fort peu 
ou point du tout en erreur, quand l’état des corps n’éprouvera 
que de faibles ehangemens. Je me suis assuré, en effet, que 
l’on peut l’employer avec sûreté dans le mélange des liquides , 
même de ceux qui exercent déjà une action sensible les uns sur 
les autres , comme l’eau et l’alcool. Nous avons vu que les mé 
langes des gaz nous ont aussi offert le même accord. 
D’après cela, il est probable que le pouvoir réfringent de 
Feau en vapeur différera très-peu de celui de l’eau liquide ; de 
sorte qu’en partant de l’expérience de Newton, et la ramenant 
de l’air étant i. Donc, en général, si l’on désigne ce dernier 
par P, on aura , relativement à la vapeur , 
P t = 1,73171 P. 
Ce résultat va nous servir pour comparer les intensités des ré 
fractions produites par l’air sec et par l’air humide. Pour cela , 
nommons Y, Y' les vitesses que la lumière acquiert dans l’air 
sec et dans la vapeur, lorsque leurs densités sont ç ç'; la défi 
nition même du pouvoir réfringent nous donne 
Y -=v\/ l + P'ç' 
V = V \/ 1 + P 
v étant la vitesse de la lumière dans le vide. Or , quand la va 
peur est mêlée à l’air dans l’atmosphère , et y soutient une cer 
taine partie T de la pression barométrique , sa densité est les || 
de celle du volume d’air sec qu’elle remplace , et qui .soutien-