DE LA DOUBLE REFRACTION. 
faisons o, il viendra ■zr, = o, et la seconde équation donnera 
Or, dans le rayon ordinaire , on a 
sin ô' — b sin 6 ; 
par conséquent, 
b sin 3 
tan 6' 
y 
1/ 1 — b 2 sin 2 0 
et cette valeur substituée dans notre formule nous donne 
tang ê/ = - tang 
a 
comme nous l’avions aussi trouvé. 
Veut-on, au contraire, que l’axe devienne perpendiculaire 
aux faces du cristal, il n’y a qu’à faire o •, ce qui donne 
o; 
et avec ces valeurs , on aura 
tang 0 t ' sin■sr, = 
a 3 sin 0 sin iT 
b \/ i — a 2 sin 3 0 
« 2 sin 0 cos ST 
tangô/ cos = 
ô v/ 1 — « 2 sin 2 0 
En divisant ces équations l’une par l’autre , on en tire 
tang ■ar I = tang zr ; 
et par conséquent ®-, = w , c’est-à-dire que le rayon réfracté 
extraordinairement ne sort pas du plan d’incidence. C’est un 
résultat tout simple , puisque la force répulsive émane de cet 
axe. D’après cela, les deux équations précédentes s’accordent 
a 2 sin ê 
pour donner tang ê 
l 
b V i — sin 2 ô 
Pour bien analyser ce cas, soit, fig. 101 , K IL le plan d’in 
cidence, et IK la section faite par ce plan dans la face par 
laquelle la lumière pénètre ; l’axe AA' de l’ellipsoïde, toujours 
parallèle à l’axe du cristal, sera perpendiculaire à IK. Alors 
les deux réfractions seront données par les tangentes K O, K E, 
menées du point K au cercle CAC' et à l’ellipse B A B', situés