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DE LA DOUBLE REFRACTION. 
En général, on peut appliquer ces formules à des sections 
faites dans le cristal, suivant des directions quelconques : si 
multipliées et si diverses qu’on veuille les choisir , on trouvera 
toujours qu’elles représentent parfaitement les observations. 
C’est ce que Huyghens, et après lui Wollaston et Malus ont fait 
avec beaucoup de soin pour le spath d’Islande. 
Jusqu’ici nous avons supposé que la première surface par 
laquelle les rayons pénètrent le cristal était contiguë au vide, 
ou du moins à une substance dont l’action sur la lumière pou 
vait être négligée ; mais qu’arriverait-il si le milieu d’où les 
rayons sortent réfractait sensiblement la lumière ? Pour le sa 
voir , il faut revenir au cas simple où la face d’incidence est 
parallèle à l’axe du cristal, et le plan d’incidence perpendiculaire 
à cet axe. Nous avens vu qu’alors les deux réfractions s’opèrent 
suivant la loi de Descartes. Or , cela s’observe encore , quel que 
soit le milieu ambiant, pourvu qu’il ne soit pas cristallisé. 
Seulement les constantes de chaque réfraction sont différentes. 
Admettons, par exemple, que, dans le cas où les rayons 
sortent du vide , on ait 
réfr. ord. sin 6' — b sin 0 , réfr. extr. sin 0/ =: a sin 0 , 
a et b étant les deux constantes que nous avons jusqu’ici em 
ployées. Mettons le cristal en contact avec un milieu non cris 
tallisé , pour lequel le rapport de réfraction soit (6), lorsque 
les rayons y pénètrent en sortant du vide ; en sorte que , rela 
tivement à ce milieu , on ait 
sin 0' — (b) sin 0. 
Cela posé, si on met le cristal en contact avec lui, la face et 
le mode d’incidence restant toujours les mêmes, les rayons ré 
fractés se diviseront encore ; mais on trouvera 
réfr. ord. sin 0' — — sin 0 
i h ) 
réfr. extr. sin 0, 
i 
c’est-à-dire que le cristal se comporte comme si les constantes 
a et b de ses deux réfractions étaient changées en 
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Maintenant l’expérience prouve qu’il en est de même dans