348 DE LA DOUBLE REFRACTION, 
exemple, dans levide, et zr leur azimut d’émergence , celui-ci 
devra d’abord être commun au rayon ordinaire que l’on cher 
che ; de plus, 0 sera lié à 0' par la proportion constante 
Y — b sin 
d’où sin 0 
b étant ici la constante delà réfraction ordinaire pour le premier 
milieu. Si l’on substitue cette expression de sin 0 dans les deux 
équations générales données page 342 , en les appliquant au 
premier milieu , elles deviennent 
tan g 
[Ab 2 —a* sin 9' (b 2 cos s w -j- A sin 2 zr)] 2 
« 2 b 9, sin 6' cos zr 
tang 9/cos w 1 — —— 
A[Aè z —-a ,J sin 2 ô / (6 2 cos a î5--f-Asin 2 î5-)j 2 ux 
On connaît dans ces équations, 9/et ■sr, ; elles ne contiennent 
donc plus d’inconnues que 0' et ■ar, et elles suffiront pour les 
déterminer. Il est aisé de voir qu’on serait parvenu au. même 
résultat, si l’on eût supposé le premier milieu contigu à un autre 
milieu quelconque non cristallisé, où la constante de la ré 
fraction ordinaire aurait été (b) pour les rayons qui y pénè 
trent en sortant du vide ; car alors il aurait fallu changer 
a b 
et en — , et b en — dans les équations générales de la page 
342 ; mais comme on aurait eu aussi sin 6 ~ — sin 0' pour 
b 
la réfraction ordinaire , il s’ensuit qu’en éliminant sin 0, la 
constante (6) serait disparue d’elle-même, et on serait retombé 
sur les mêmes équations que nous venons de trouver. 
Jusqu’ici nous avons pris pour exemple le spath d’Islande, 
et nous avons reconnu que la réfraction extraordinaire y est 
évidemment produite par une force répulsive qui émane de 
Taxe du rhomboïde primitif. Cela a lieu de même dans beau 
coup d’autres cristaux , avec la seule différence de l’inégale 
intensité des effets. Il existe aussi des cristaux en très-grand 
nombre, quiproduisentd.es effets tout contraires, c’est-à-dire