D£ LA DOUBLE RÉEL ACTION. 34q
que le rayon extraordinaire est attiré vers leur axe, au lieu
d’en être i’epoussé : du reste , la construction d’IIuyghens s’y
applique toujours; seulement la constante a, relative à la
réfraction extraordinaire , s’y trouve moindre que la constante
b de la réfraction ordinaire ; ce qui est l’opposé de ce qu’on
observe dans le spath d’Islande. Ce résultat exige donc, comme
je l’ai annoncé , que nous partagions les corps doués de la
double réfraction en deux classes , l’une a double réfraction
répulsive, l’autre à double réfraction attractive ; de sorte que
nous retrouvons encore dans ce mode d’action des corps sur
la lumière la même opposition de forces attractives et répul
sives qui existe entre les deux magnétismes et les deux électrici
tés. Dans les cristaux répulsifs , tels que le spath d’Islande, a
surpasse b ; et comme la première de ces constantes est le rayon
de l’équateur de l’ellipsoïde de Huyghens, il s’ensuit que cet
ellipsoïde est renflé à son équateur et aplati à ses pôles; au con
traire, dans les cristaux attractifs ,• b surpassant a , l’axe de
révolution est plus grand que le diamètre de l’équateur, et
l’ellipsoïde est allongé à ses pôles, La sphère qui forme le pas
sage d’une de ces limites à l’autre constitue donc une sorte
d’état neutre, et convient aux cristaux qui, cristallisant en
octaèdre régulier ou en cube, n’exercent pas la double réfraction.
Yoici les valeurs de a et de b que Malus a observées pour un
certain nombre de cristaux. Comme la distinction des deux
espèces de double réfraction lui avait échappé , il supposait
tous les cristaux répulsifs comme le spath d’Islande , et il
attribuait toujours à la réfraction extraordinaire celle des deux
constantes qui avait la plus grande valeur. En profitant de ses
résultats , je les ai rétablis dans l’ordre naturel , et j’y ai joint
l’indication de plusieurs autres cristaux, dont j’ai déterminé
seulement le mode d’action attractif ou répulsif par des pro
cédés que j’expliquerai plus tard.
